Mekanisk Fysik
ELLER LÆREN OM LEGEMERS LIGEVÆGT og BEVÆGELSE

287 Tænke vi os nu et Sted i Luften en Tærning med Sidefladen A m og betragte vi foreløbig kun de Molekyler, som bevæge sig i en enkelt Retning, saa vil denne Strøm af Molekyler træffe 3 af Tærningens Sideflader, og Trykkene derpaa kunne beregnes efter Formlen for Vædskers Tryk/> = mh2 i § 135. Herved er dog at bemærke, at naar Mole- kylerne ere fuldstændig elastiske, bliver Trykket fordoblet, idet den stø- dende Luftstrøm undergaar den dobbelte Forandring i Bevægelsesmængde. Desuden maa der tages Hensyn til, at Luftstrømmen danner visse Vinkler a, og y med Perpendikulærerne paa Tærningens Sideflader, hvorved Trykkene formindskes i Forholdene cos 2 a, cos 2 og cos 2 y. (Se Opg. 212). Man faar saaledes Trykkene pj — A . 2nit h2 cos2 «, q! = A . 2 ni, h2 cos2 r, = A.2mt cos2 y, hvoraf ved Addition, idet cos2 a 4- cos2 4- cos2 y = 1, Pi + Qi "b r, = A . 2mx h2. Anvendes denne Betragtning paa enhver Strøm af Molekyler, faas tillige en Række Ligninger af Formen p2 + 52 + — A . 2ni2 h2. ,a p3 + 73 + r3 = A . 2m3 h2, og ved Addition faar man da alle Trykkene tilsammen paa Tærningens 6 Sideflader, nemlig A . 2Mh2. Da de 6 Tryk ere lige store, bliver hvert af dem 'IzAMh2, og naar vi ved P betegne Lufttrykket paa 1 m, faa vi p = >/3M h \ som kan tjene til Beregning af A, naar P og M kendes. Hastigheden h er ikke en Middelhastighed i sædvanlig Betydning, men den Hastighed, hvormed alle Molekyler maatte bevæge sig for at udøve det Tryk, som virkelig finder Sted. Tage vi Brint under Normaltryk og ved Temperaturen 0°, have vi omtrent 1 3 P = 10330 og M = 7;-------, 0 9,8 . 14,4 hvoraf findes h =■ cr. 1834m. I Luftblandinger maa hver Luftart udøve sit Tryk uafhængig af de andre; man faar derfor Px = l/3 mx h2 P2 = :/s M.2 h-2 eller naar hele Trykket paa 1 m kaldes P, p = J/3 Mt h2 + J/3 M2 h22 4- . . .