Teknisk Statik
Anden Del

127 § 25. 0 = -7?X, (3a) og paa lignende Maade bestemmes let alle Flangespændingerne (ogsaa deres Fortegn). For Gitterstængerne er Ritters Methode i Almindelighed ubekvem; hvis man imidlertid i Forvejen har fundet alle Flangespændingerne (ved (3a) eller ren Beregning), kommer man let og sikkert til Gitterstængernes Spændinger ved at tegne Kraftpolygonerne for alle Knudepunkterne i den ene Flange, bedst den ubelastede, da man saa ikke har noget med de ydre Kræfter at gøre. For Buen i Fig. 81, hvor Belast- ningen antages virkende paa Hovedet, tegner man altsaa et Liniebundt, hvis Straaler ere parallele med Fodens Stænger, og disses bekendte Spændinger afsættes ud ad de tilsvarende Straaler; gennem de herved fundne Punkter har man saa kun at trække Paralleler med Gitterstængerne. Denne Methode har det Fortrin fremfor Diagrammet, at man ikke bygger videre paa de først fundne Spændinger, og Kraftplanen bliver særdeles overskuelig. Specielt for lodret Belastning har man ifølge Fig. 81 b: R = H sec ß, hvor H betegner Reaktionens vandrette Komposant, Horizontal- trykket, ß Vinklen mellem R og den vandrette. Endvidere er (Fig. 81a) d‘ = d cos ß, idet d betegner den lodret maalte Afstand fra m til Tryklinien. Herved bliver (3) til: Mm = Hd, (4) hvorved er udtrykt, at Momentet i et vilkaarligt Punkt kan maales ved den lodrette Afstand d fra Punktet til Tryklinien, idet H er en konstant Størrelse. For lodret Belastning kan man ogsaa benytte Formlen: Mm === Mo,m Hym , (5) ' hvor betyder det Moment, man vilde faa i Punktet m af en simpel Bjælke AB med samme Belastning, ym Ordinaten til Punktet m, maalt lodret ud fra Forbindelseslinien AB. Man kommer let til dette Resultat paa samme Maade som til Formlerne (2) og (2a) ovenfor. Momenterne i den simple Bjælke AB kunne i Fig. 81a maales som Ordinater til Tov- polygonen fra Slutlinien AB; altsaa er M0>m = H(ym-\-d), hvor- ved Formlerne (4) og (5) ses at være identiske.