Teknisk Statik
Anden Del

heden simplere at indføre Horizontaltrykket H; sidste Led i (13) skrives da Sh< Hsec a = Sk • H, hvor Sh =- Sh< sec a betyder den Spænding, der fremkaldes af Belastningen H‘ = — 1 ■ seca, eller hvad der er det samme, af Belastningen — 1. (13) bliver altsaa nu til: S = S0-ShH. (13a) Belastningen H= —1 er vist i Fig. 84, PI. 9 ; de to vandrette Kræfter 1 danne tilsammen et Kraftpar med Moment I h og fremkalde altsaa et Par lodrette Reaktioner, der tilsammen skulle danne et andet Kraftpar med samme Moment; og Re- sultanten af de to Kræfter 1 og (/i : Z) i A eller B er en i For- bindelseslinien AB liggende Kraft 1-seca.. Spændingerne kunne altsaa findes f. Ex. ved at tegne et Diagram for Dra- geren AB, paavirket af de to Kræfter 1-seca efter Linien AB. — Naar Vederlagscharniererne ligge i samme vandrette Linie, falde Ligningerne (13) og (13a) sammen, og da Forholdet næsten altid er saaledes i Praxis, ville vi antage dette i det følgende; ved Hjælp af det nu udviklede vil man let kunne udvide Behandlingen til ogsaa at omfatte det Tilfælde, hvor Linien AB ikke er vandret. Det er forøvrigt ikke blot Spændingen i en Gitterstang, der kan skrives paa Formen (13) eller (13a); det samme gæl- der naturligvis om Momentet og (for massive Buer) Normal- kraft og Tangentialkraft i et vilkaarligt Punkt, altsaa: N=N0 — NliyH, T = T0-Th.H-, (136) idet Mh = 1 • i]m (se Fig. 81a), ses dette Udtryk for Momentet at falde sammen med Ligning (5) i forrige Paragraf. Ved (13a) er nu Konstruktionen af Influenslinien for S reduceret til Konstruktion af Influenslinien for So (d. v. s. Influenslinien for Spændingen i den undersøgte Stang, be- tragtet som hørende til den tænkte, simpelt understøttede Drager AB) og for Horizontaltrykket H; den sidstes Ordinater skulle saa blot alle multipliceres med den konstante Størrelse Sh og trækkes fra S0-Ordinaterne. S0-Liniens Konstruktion er bekendt fra T. S. 1, § 30 og 32; vi mangle altsaa blot at be- stemme H-Linien.