Teknisk Statik
Anden Del

381 § 68. et Kraftpar pb, der virker paa Hoveddragerne som en lodret Belastning + p. Ved at tage Momenterne om Midtpunktet af Broens Tværsnit faas: I h (v° — z?w) -f- pb = ve, og da tillige v° + »u — v, ( e b\ findes: v« — J v 4- - — p -) = 1 v _|_ / (22) / £ f) \ ( vu= -l- V — I v r — p T I = 1 V — IV. 2 \ h 1 h' 2 I Det antages nu endvidere, at Hoveddragerne ere Parallel- dragere og de to Vinddragere ens byggede, selv om Resulta- terne nedenfor ogsaa nok tilnærmelsesvis kunne anvendes ved ikke for store Afvigelser herfra. I saa Fald vil en Belastning po = p« =-= i. p bøje hele Systeinet ud til Siden, uden at Tvær- snittet deformeres. De søgte Spændinger kunne imidlertid be- tragtes som en Sum af dem, der hidrøre fra Belastningen v° — vu __ i v Og fra je to Kraftpar pb ogiv tv, de første lindes let nok, saa i det følgende betragtes de to Kraftpar som eneste Belastning. Vanskeligheden her ligger i, at man ikke kender p og altsaa heller ikke iv, Forholdet mellem disse to Størrel- ser afhænger af Tværafstivningernes Stivhed. Hvis der slet ingen Tværafstivninger fandtes (undtagen ved Enderne), vilde man have det i forrige Paragraf behandlede Tilfælde; her ville vi nu gaa ud fra det andet Grænsetilfælde, at nemlig Tværafstivningerne ere uendelig stive, saa Tværsnittet beholder sin oprindelige Form aldeles uforandret. Den eneste Formforandring, der da kan foregaa, er en Vridning af hele Systemet, hvorved de enkelte Tværsnit dreje sig om deres Midtpunkter, som i Fig 265, PI. 23, antydet. Det rektangulære Tværsnits Vinkelspidser gennemløbe herved lige store Buer £ og man finder let disses Projektioner: g = b cos a, z = £ sin a, altsaa (23) z/y er den lodrette Nedbøjning (ned- eller opad) af Hoved- dragerne, dz den vandrette Udbøjning af Vinddragerne. Rela- tionen (23) skal være tilfredsstillet i alle de Tværsnit, hvor Tværafstivningerne ere anbragte; ved at anvende den paa et