Almindelig Theorie for Central-Kræfterne. 333
p
Kraften efter Tangenten, og sætter man ligeledes, i Siedrn for —>
K<?v
—, faaer man Ligheden for Normal-Kraften, og saaledes
_ _ »KJy , , ,
1) For Tarigenrial Kraften-----^dt=dv. dy sættes
rende, fordi s tager af, som man seer af Figuren, alt som x tager
til. Men fordi dt = ~ , bliver —nkdy ~vdv, hvorved ag-
teS, at w betyder Hastigheden udi I), og at K betyder ei Pressionen,
men den hasiiggiorende Kraft.
x _ _ K dx dv
2) For Normal - Kraften faaes ligeledes fetfi—dt = —,
men da denne Kraft er perpendikulcrr paa den krumme Linie, og folge-
lig altid driver efter Direktionen af Rore-Cirklenö Halv-Diameter, som
vi vikle kalde r, faa er det klart, at den normale Kraft er i) i Folge
K dx
det foregaaende = —, 2) naar Den anftes som en Kraft, der driver
V3 A , Kdx
imod den rsrendeCirkelt'Center1=-^ §.17 6,F.saa at derfor — =
og følgelig bliver rKdx proportionert V ds^ og v^dx = mv‘dsy
hvor m betyder en bestandig Storrelse.
Forklares nu n faaledes, som fsr i Tillægget til den anden Fo-
relæsning, faa man sætter, ligesom der, i Steden for Hastigheden den
Hoide igiennem hvilken ved Falder Hastigheden erhverves, da ftaes
disse Forhold.
1) For den Kraft, som driver ester Rsre-Linien eller Tangenten,
J — dN == Kdy4
Tt 3
2) For