Sin de flydende Tings Modstand. 465
given, og at Direktionen bliver uforandret parallel eller vertikal, da
bestemmes endnu R i dette almindelige Tilfælde lige saa let, som i
den forrige Hypothese. Thi man behover alene i Ligheden §. 275.
Gds1
z = — , at behandle G, som en foranderlig Storrelse under
Differentiationen, og i evrigt at giere alt som i §. 275, da man
— dGdsddy— GdSd^y
faaer K — ——- -. Saa den Modstand altid kan be-
stemmes, hvilken udfordres i sirmtlig disse Hypotheser af de hastiggiss
rende Kræfter dertil, at Bevægelsen kan ffee i hvad given krum Linie
som man vil.
§. 278»
Er derimod Modstanden og den krumme Linie, ubi hvilken Be- Ligeledes af
vægelsen skeer, begge givne,, findes ligeledes de Kræfter, fom i at^^standen^o-
virke altid efter vertikale Direktioner, alene ere i Stand til at forvol-L""^ naar de
antages som
de, ar Bevægelsen kan ffee i denne krumme Linie. Thi da §. 26 I givne,at bestem«
me de hastiggis«
., r______ rende Kræfter.
G = — "T- 09 ~ = -pc c) saa bliver i dette Tilfalde
iddv "*
-rrne L
dx
2.
Om den krumlinede Bevarelse, naar Krysternes Direktioner
ei ere parallele, og en overalt ensdan flydende
Materie bestandig staaer imod.
§. 279.
Sege Kræfterne bestandig imod et vist Center, da er den letteste Dm krumlinebe
Maade at behandle de herhid horende Udregninger w den, font
Nnrr have