Om de flydende Tings Modstand. 471
...........— «li i.i i—....imit- - ■--.'■ijammia.aJfan«—■■ rim».« araa^.-w^»ia»«aa-'*l*r**'»»-*»
givne Værdier af Kræfterne her Ligeledes have Sted. Dette alene
iagttaget, at den forhen saa kaldte Normal Kraft, den, som virker
perpendikulcer paa den krumme Anie, forandres ikke af det Flydendes
Modstand, fordi den altid er en simpel Pression, og virker ikke ined
en given og bestemt endelig Hastighed, men da dette sidste haver Sted
i Henseende til Tangential Kraften, saa er det den, som af det Fly-
dendes Modstand alene forandres. Endffient nt denne Forandring
tilsidst og strekker sig til den normale Kraft, fordi at Hastigheden eftex
Tangenten svekkes af Modstanden, følgelig og den Deel af den nor-
male Kraft, som er centrifugal, i Felge afdet, hvad vi desangaaen-
de have sagt i Tillagget §. 178 og felg.
§. 288.
Er (Taf. XII. Fig. 1) AB den krumme Linie, ned efter hvil- Bevægelsens
ken at Faldet ffeer, bestemmes alr her, fom i §. 32. 33. alene, at
hvad vi der have kaldet y, her kaldes x og omvendt, siden denne s^staaeu«od
Benævninqs-Maade her er den beqvcmmeste. Derfor bliver, naiir,huv 6e tunge
Ting bevæges
AD x, DE= y, og den hele Kraft kaldes (1, den Deel afop eller ned efter
over disse Linier,
samme, som bevæger ester Tangenten = , om Bevægelsen skeer
fra A til B ned efter, og “— ^7, om Bevægelsen skeer fra B
imod A op efter. Men denne Kraft formindffes eller formeres af
Modstanden R., eftersom Bevægelsen ffeer enten ned ad eller op efter,
faa den hele bevægende Krast ester Tangenten bliver saaledeS
+ - R.
*— as
Kaldes