En Metode til Bestemmelse af Molekularvægten af meget smaa Luft- eller Dampmængder
Forelagt i Mødet den 20. Februar 1914

Molekular str Ömung und innere Reibung s Strömung der Gase. 103 6. Theorie der molekularen Strömung. Bei der Anwendung der kinetischen Theorie auf ein ruhen- des Gas setzt man u. a. voraus, daß die Geschwindigkeits- richtungen aller einzelnen Moleküle gleich häufig sind, und daß die Anzahl von Molekülen des einheitlichen Volumens dieselbe ist, wo in der Luft die Volumeneinheit auch gelegen sei. Nehmen wir an, daß diese Voraussetzungen auch in der unmittelbaren Nähe einer festen Wand in dem Gas richtig sind, so kann man leicht berechnen, wie viele Molekülstöße jede Flächeneinheit der Wand in einer gegebenen Richtung empfängt. Gibt es in der Volumen- einheit N Moleküle, und ist die mittlere Geschwindigkeit ß und die mittlere Weglänge Z, werden diese Moleküle 2V.Q/Å- mal in der Sekunde gestoßen werden. Von den Molekülen des Volumenelementes 7? d L 8 co (Fig. 2) gehen folglich N I2/(Z)Z2 d L 8 co Moleküle in der Se- kunde aus, die direkt von Zusammenstößen kommen. Von diesen ist ein Bruchteil gegen die betrachtete Flächen- einheit der Wand V gerichtet, also im ganzen eine Anzahl von -----r—- cos x d L 8 co. 4 n l Von diesen legt nur ein Bruchteil e~Llx den Weg L zurück, ohne gegen andere Moleküle zu stoßen, so daß die ganze An- zahl, die die betrachtete Flächeneinheit erreicht, 1 NS1 - ~ . ;----v— cos x e k d L d co 4n Ä ausmacht. Vom ganzen Raumwinkel da>, der den Winkel x mit der Normale der Wand bildet, empfängt die Wand folglich Z=0 L=oo N l cos x e L 1 d co d L Stöße in der Sekunde.