Lastverteilende Querverbände

er. oc und die Gleichungen a) und b) : a) Za = 0 = — (6« 1,5) ^2^« 4“ l,5ix2£t; b) Zb = 0 = + P + 3,0^a — 6(« + + 3,0//^; mit Berücksichtigung der Symmetrie reduzieren sie sich auf Za = () = — (2a + 1)^ + Cb! %b — 0 = H--------p 6 La--- 6 (tt 4" 1 ) Ci> > Pz und man findet: P 1 i P 1 1 P 1 ^a= + ’ 6a (2a + 3) + IT '48'+ [i/48’yiW P 2a + 1 P i 2a + 1 _ P 1 ~ + ' 6^W+"3j- + ’ 48 ’ 2a + 3 fi ' 48 ‘(f 2 W Die Momente ergeben sich aus: im Htr. : Ma = MaZa — — a = 0, Ma = + ZAZ —o a =oc, Ma = 0. » » Mb = — MbiZ,b = + 3/zt^r ~Q< = a = 0 , > a =oo, Mb = + -^Plt Mb = 4-1 Ph » Qtr. : MgC= — Mbat,a — MbiZb — Mbl;Ce = 1,5^2^2 ’ “F 1 * C« == « = o 0 mSc= + I Pk + Pl-2(2a+^--PI-^ a =(X), MSe= 0. Die für a = 0 (unendlich steife Querträger) gefundenen Werte stimmen mit den im Kap. VIII gegebenen überein; die für a = oo (unendlich biegsame Querträger, d. h. keine wirksamen Querträger vorhanden), stimmen mit den für einen einfachen Balken (den mittleren Träger) gültigen Werten. P in a. Es wird jetzt angenommen, dass die Belastung Pin a wirkt; die Koeffizienten sind wie oben und die Gleichungen: c) Za = 0 = + P — (6a + l,5)/z2<„ + — 1,5^c; d) Zb = 0 — > - 3uä^a — 6 (a -j- 1 ) 'V* 2^c > e) Zc = 0 = — -|- 3^2^z> — Hier ist keine Symmetrie vorhanden; man findet nach Auflösung der 3 Gleichungen :