Forelæsninger over Statik og Hydrodynamik
med Maskin-Væsenets Theorier som den anden Deel af Forelæsningerne over Mekaniken. Del 2

 i94 Niende Aorelcröning. Fig. 8. No. 2.) en paa hver sin Side, over hvilke den -ver- ste Rysining siden legges, der bestaaer af starke Vielter, som FG, paa hvilke horizontale Vinder n ere anlagte med deres Vegtstcrnger I FG og CD ere Tridser jevnsides anlagte, som Figuren viser. Omkring enhver Vinde, som n, er et siarkt Tou vundet og giort vel fast, hvilket, som man seer ved loker ned forbi Tridsen />, siden omkring Tudsen o i den nederste Bielke, hvorfra det iglen stiger op til Saa at den hele til b omfiyttcde Inertis saalcdes belobcr sig til (E+V(d2.e2.b2) + (T-FF)/^2// (C4- B) c2.e\h2) a2c2e2. Af der forhen beviipe §. 118 sees strax, at naar den absolute Pression Prfe af Kraften K udi g er P > bliver Pressionen ubi b — —-, og dms PzZc’tf Moment yp Alen Lastens Moment er tf, om dens absolute Pres- sion er t, saalcdes bliver derr hele bevægende Kraft udi b :z^(aceP—fbdt) : bd, og derfor Pressionen selv — (face—fbdt); bde. Følgelig bli- ver den hastlggioreltde Kraft, derfor og Hastigheden selv udi b. (Pace —fbdt) edb :f b-(EW)(d2.c2.b2)-s-(T-V-¥)f1d2b2-^r(C^B)(c2Z.b2)-'r A-^KycV. Men Hastigheden udi b er til den udi I< — rderfor bliver den sogte Hastighed itbi K (Pace — fbdt) fdb = (E^)75V^2)4-(T4-F)./2</2å2-|-(C-HB) (c\e\Å3)-KA^.K),(a2får2). Hvorved fremdeles kan agres. a) At, naar man vil her iglen, scm forhen ved Differentiatio- nen Age den største Hastighed, da er det tienligt, i Forvejen at agle, . at