Forelæsninger over Statik og Hydrodynamik
med Maskin-Væsenets Theorier som den anden Deel af Forelæsningerne over Mekaniken. Del 2

6o6 Antages nu Karret at have i ef en Aabning, igiennem hvil- ken Vandel kan flyde nd, og man segn derpaa den nestfelgende Tilstand ningen paa et Sted, f. Ex. i rv. 2 m; Hastigheden i rv h; Er desuden pq Axlen til Karrets Oversnils krumme Figur, Llabningen ved enhver af dens ubestemte Ovcrsnit som i ntz=z sy. Videre enhver ubesiemt Deel af Axleli fra p af, a*. Da bliver Hastigheden i nt zzz —h* Den dcrril svarende Horde bliver proportioned p//. Og naar i Steden for Hastigheden sættes den til samme svarende Heide nt være .% bliver den Heide, hvortil Elemcrltet — zydx ni cd sin Hastighed m kunde stige, ~ --.s; multipliceres dette med Elementet selv— iydxy (thi .v formindffes) da faacs Momentet af den Bevægelse, det kunde stige op over Axlen med efter Vertikalen, om Axlen laae horizontal; saa 2 m dette Moment derfor blev — -----------sdxy og Summen af samtlig disse V!omenter for den hele Massa Vand i Karret blev /’— ~-^-sdx. Men dcn hele Masses Tyngdes Center T, eller den Distance, det kan stige til, multiplicert med sin Distance fra ct Plan over en Linie, r 27» ’ som Ik, gier det samme, som /— y ^.v. §. 8Z Mek. Tillæg. Kaldes da den Høide, hvortil den hele Masses Tyngdes Center kan stige, L, og den hele Massa selv, eller Jndholden af 2ar/po, :M, da bliver — f— sdx, og ^=zz(jt/— ~dx): M, hvor- af den hele muelige Stigning af Vandet, eller L, er bekiendr.