Forelæsninger over Statik og Hydrodynamik
med Maskin-Væsenets Theorier som den anden Deel af Forelæsningerne over Mekaniken. Del 2

6o8 Tillæg. §- 4- riqeledes af Soger man ligeledes Elementet af Tyngdens Centers Fald, rers Fald. imidlertid at det Element abdc synker, faa at Draabcn efhg kom- mer udeu for Karret. Da, for at finde den Fsrandnng, font Tyngdens Center derved lider , maa man betragte den hele Massa c dik af Vandel zzz M, som ubevægelig. Kaldes dens Tyngdes Centers T Distance fra cf eller T/>, b, da, for at finde det fellcs Tyngdes Center for M og — ydx, eller for dclk og nbdc, maa — ydx og M ansees som to Tyngder over den Vegt Stang x hvis Hvile-Punkt eller felleS Tyngdes Center derfor l-liver (§. 123 M-k. For.) , saa at den hele Masses abkl Tyngdes Centers Distance fra p belebcr llg saaledes til b—ydx. (x—Paa famine Maade findes, at cdkly og efhg deres felleS Tyngder Centers Hside over Blrnden af Karret er b -f- bydx: M. Folgelig bliver Forslkiellen af begge, eller Tyndenö Centers elementære Fald ——xydxVNl—dF. §. i. §■ 5. Sllltningen af det foregaacnde, hvorved udfly- bcnde Vands Hastighed be- stemmes. Da derfor §. I. dF = e/8. Saa bliver og — xydx AT r I m~ r m 1 /* Nds -j- ~-sdx — sydx. Hvoraf sees 1) At i Almindelighed beroer Ligheden, og fslgelig Bevæ- gelsen, paa Karrets Figur, og kan af samme alkid bestemmes. 2) At Hsiden, som svarer til den Hastighed, Vandet søger at flyde ud med i ef9 er Kalder man denne Hastighed z>9 H Yi ti bliver ds = —og man faner —xydx =—2Ndz-F ~zdx m J m 1 y — ' 3) Er