Teknisk Statik
Første Del

305 § 49. herved om A, og de lodrette Forskydninger for Punkterne paa A C kunne altsaa maales som Ordinater til den rette Linie a c. Bevægelsen af Bjælkestykket C B er en Drejning om O, der bestemmes som Skæringspunkt for Banenormalen B O for Punktet B’s Bevægelse og Banenormalen A C O for Punktet C's Bevægelse. Da O ligger i den lodrette gennem B, kunne de lodrette Forskydninger af de enkelte Punkter paa Stykket C B maales som Ordinater til den rette Linie eb, og a c b bliver saaledes Nedbøjningslinien. For at faa Influenslinien for M skal man ifølge (35a) kun dividere alle Ordinaterne med zldcp, d. v. s. den Vinkel, som Tangenterne i C til Bjælke- stykkerne A C og B C danne med hinanden efter Bevægelsen; zldcp er altsaa Summen af de Vinkler, som AC og B C ere bievne drejede. Ved Bestemmelsen af disse Vinkler maa man erindre, at hele Bevægelsen er uendelig lille, saa Vinklerne nøjagtig nok kunne sættes lig deres Tangens; derved faas: for AC Vinklen = a c1 x for BC Vinklen = = ^4, b c‘ x‘ . . . Z1 - 1\ , x + x1 zldcp = c c I ——. I = c c .--------- = c T \x x/ xx og Influenslinien for M bliver en Trekant (som a c ty, hvis Ordinat lodret under C er: c c‘ x x‘ ~2Tdcp = ~T’ stemmende med det bekendte Resultat. Exempel 2. Man skal bestemme Influenslinien for Nor- malkraften i Punktet C af Bjælken A B (Fig. 207, PI. 22). I den Anledning skal man meddele Elementet C C' en For- længelse /Ids. Foreløbig tænkes Bjælkestykket A C at beholde sin Stilling; naar Elementet C C' faar Forlængelsen /Ids, saa C kommer til C“ (C C“ er Tangenten i C), parallelforskydes hele Stykket C B til Stillingen C“B". Derved er imidlertid den bevægelige Understøtning B bleven løftet et Stykke zlds • sin cp op fra sin Bane, og for atter at bringe den rigtige Stil- ling til Veje maa hele Systemet A C C“ B“ drejes om A, saa- ledes at B“ bevæger sig Stykket zlds-sin cp lodret nedad igen. 20