Om Strømningsforholdene
almindelige Ledninger og i Havet

98 18 medens Breden MN af det Overflade-Element, hvorpaa samme Strømelement bevæger sig, kan fremstilles ved: R.de. Den hele Modstandskraft, hvormed Elementet R. de af Led- ningens Overflade paavirker det betragtede Strømelement Mm n N, og hvorved delte, skjøndt paavirket af Tyngdekraften, forhindres fra at bevæge sig med jevnt voxende Hastighed efter Lovene for det frie Fald, kan udtrykkes ved: m . q . Rdd . v% idet v0 betegner den Hastighed, hvormed Strømmen flyder langs ad Ledningens Overflade, medens m betegner en af Ledningens og Vædskens Natur afhængig Modstandscoefficient. Da Strømelementet Mm nN har en Masse 7?2 j*. ~2 = q . R._______________________________°-. de, 2 saa er Modstandskraften svarende til en Masse-Eenhed af Strømmen: 2S e-- ~ de R‘ - “2 idet man forudsætter, at Strømmen løber med constant Hastighed igjennem Ledningens hele Længde, kan den drivende Kraft formedelst Tyngdjen udirykkes ved: og da denne Kraft maa nødvendigviis have: Betragtes videre lille Overflade PQ, saa fremstilles ved: være ligestor med Modstandskraften for samme Masse, maa man h 2 2 R = (10) den Deel, PmnQ, af Strømelementet MmnN, som glider paa bliver det indlysende, at den bevægende Kraft for samme den kan Å r2 — a2 , hvor CP = r betegner den Radius, som svarer til Elementoverfladen PQ, hvis Strøm- hastighed betegnes med v. Idet Strømelementet PmnQ glider hen over de underliggende Vanddele paa Overfladen P Q, hvis Brede — r .de, lider det en Modstand, som i Henhold til det Foregaaende kan fremstilles ved: (dv \ ~ . q .rde . , \ar j *) Naar Eytelwein sætter Ledningsmodstanden proportional med Qvadratet paa Strømmens Middelhastighed (w), er saadant ikke ganske correct, da Vandstrømmen ikke passerer forbi Ledningens Overflade med denne Hastighed, men derimod med Hastigheden v0.