o
o
xt-
KIRCHHOFFS LOVE.
og af den anden Lov
samt
Fig. 149
alle Strømstyrker, der støde sammen i Punktet, er lig Nul. Kaldes
Strømstyrkerne zp iv iv... haves altsaa
og z2, r3 og z3.
og A- Vi have da,
Dette maa være Tilfældet
da der ellers vilde ophobes
° = % 0 = ^a-^3,-..
hvoraf Strømstyrkerne i de enkelte Ledninger kunne beregnes
Man indser saaledes, at Summen af de elektromotoriske
Kræfter i et elektrisk Kredsløb er lig Summen af Produkterne af
Strømstyrke og Modstand i alle Ledningerne, der høre til Kreds-
løbet. Dette er Kirchhoffs anden Lov. Selvfølgelig maa saavel
de elektromotoriske Kræfter som Strømstyrkerne altid regnes p0'
sitive i samme Retning.
Ved Hjælp af Kirchhoffs Love er det let at opskrive de Lig'
ninger, der bestemme Strømstyrkerne i de i det forrige Stykke
omtalte Tilfælde. Vi faa saaledes, for den i Fig. 146 fremstillede
forgrenede Strøm, af den første Lov, at
«! + + z3 + ... — o.
overalt, hvor Tilstanden er stationær,
Elektricitet i Punktet.
II. Lad AB, BC, CA være tre Led-
ninger, i hvilke der er indskudt gal-
vaniske Elementer, hvis elektromoto-
riske Kræfter ere Ev E„ og E3. Fra
Punkterne A, B, C udgaa Ledninger,
der ogsaa kunne indeholde galvaniske
Elementer og gennemløbes af elek-
triske Strømme. Modstandene og
Strømstyrkerne i Ledningerne AB,
BC og CA kaldes henholdsvis r, og
Spændingerne i A, B og C være p,, Pi
Lad
som det er vist ovenfor (S. 396), at
Ä— Pi + Ei = rjv
Pi Pi 4" Ei