6l8 BRYDNING OG VÆGTFYLDE.
Betragtes o0 og na som uforanderlige Størrelser, kan man alt-
' saa sætte
n —: i + Kq.
At denne Formel virkelig gælder for Luftarterne, idetmindste
med stor Tilnærmelse, fremgaar af næsten alle Undersøgelser.
Derimod stemmer den ikke med de flydende og faste Legemers
Forhold. Vel aftager Brydningsforholdet i Reglen, naar Legemerne
opvarmes og derved udvide sig; men Vandets Brydningsforhold
f. Eks. har ikke, som det efter Formlen skulde være Tilfældet, et
Maksimum ved 40 C.
Efter det foregaaende skulde (» — l)/p være lige stor for en
Vædske og dens Damp; dette er heller ikke rigtigt. For Vand-
damp, reduceret til 0° C. og 760 mm. Tryk, er Brydningsforholdet
efter L. Lorenz «=1.0002500 for Natriumlys. Vanddampenes Vægt-
fylde o — 0.6223 ’ 0.001293 = 0.000805> hvilket giver {n—1)/? = 0.311.
For Vandet haves derimod 72=4/3 og 0=1, som giver (n— j)/^ —0.333.
Overensstemmelsen er saaledes ikke god.
L. Lorenz har derfor underkastet Sagen en nærmere Over-
vejelse. Han undersøger med hvilken Hastighed en plan Lysbølge
vil bevæge sig gennem et Rum, i hvilket en Mængde lige store
Kugler med Brydningsforhold zz0 og Vægtfylde <>0 ere fordelte
jævnt. Han kommer derved til det Resultat, at
tf— i i _ ä02— I I
k2 + 2 y - zz02 + 2 q0’
idet n og ÿ ligesom foran betegne Legemets Brydningsforhold og
Vægtfylde. Herefter skulde altsaa Størrelsen
n— i i
7Z2 + 2 p
have samme Værdi, enten Stoffet er flydende eller luftformigt.
Anvendes dette paa Vanddamp og Vand, faas følgende Resultat.
For Luftarter og Dampe er n saa lidt forskellig fra Enheden, at
man kan sætte (ä2—i)/(»2+2) = | («—1); altsaa bliver den søgte
Størrelse P for Vanddamp lig 1-0.311=0.207. For Vandet faas
P— 0.206. Overensstemmelsen mellem Teori og Forsøg er altsaa
særdeles tilfredsstillende.
Efter Reusch er Isens Brydningsforhold for rødt Lys 1.308 (Is
er i Virkeligheden svagt dobbeltbrydende). Da Isens Vægtfylde q