FRESNELS FORMLER.
683
FRESNELS FORMLER. Ved Hjælp af det udviklede kunne
vi bestemme Intensiteten af det Lys, der kastes tilbage fra et
gennemsigtigt Legemes Overflade.
Dette kræver Kendskab til de Betingelser, der maa være op-
fyldte ved den brydende Overflade. Lad den elektriske Kraft lige
over Overfladen være E, under den Ä,; kaldes deres Projektioner
saa maa P og P, være ens i Størrelse
vilde der virke en
af hvilken et Stykke
under
Projektion paa
den samme paa
Overfladen.
Fig- 3°4-
den magnetiske
paa Overfladen P og P,
og Retning. Var dette ikke 1 ilfældet, saa
elektromotorisk Kraft e i enhver lukket Kurve,
A laa lige over, et andet Stykke A, laa lige
Den elektriske Krafts
Overfladen maa altsaa være
begge Sider af Overfladen.
Det samme gælder om
Krafts Projektion paa Overfladen.
Lad nu PQ (Fig. 304) være Grænsefladen,
AO, OB, OC den indfaldende, tilbagekastede
og brudte Straale. Vi antage, at den elek-
triske Kraft E i den indfaldende Straale er
rettet indad i Figuren, den magnetiske Kraft
har da den i Figuren med M betegnede
Retning. Idet OB og OC betragtes som
Fortsættelser af A O ere de elektriske Kræfter
begge rettede indad, Retningen af de magnetiske Kræfter AA og AA,
er betegnet ved 1— --
følger nu, at
i dem
tæ
O
Pile. Af de ovenfor angivne Grænsebetingelser
AA cos i — M‘ cos 1 — AA, cos b.
vi set, at den magnetiske Kraft er n Gange saa
Endvidere have
stor som den elektriske Kraft, vi have da tillige
AA—E, M‘ — E‘ og M, — nE,.
Af disse Ligninger faas
sin (£—b) E E _ 2 cos / sin £ £
- sin (z + ’ 1 sin(z'+^
For at se, hvorledes E‘ varierer med i, beregnes
dE‘ __ 2 sin b sin (z — B) £
~di — cos b sin (z + b}