684
LYSETS TILBAGEKASTNING.
Man ser heraf, at — E‘ vokser med i naar n> i, altsaa i> b.
Grænseværdierne ere
E‘ — — n E for z = o og E‘ = — E for z = ^.
n + i 2
derimod den elektriske Kraft E i den indfaldende
parallel
Naar
Straale er
med Indfaldsplanet, vil den elektriske Kraft i
de andre Straaler ogsaa være det; for de
B ved Pilene (i Fig. 305) antydede positive
Retninger for den elektriske Kraft vil den
magnetiske Kraft være rettet udad. Grænse-
betingelserne give da
E cos i — E‘ cos i — Et cos b.
Da ogsaa her M—E, M‘ — E‘ og M^-nE^ faas
E>e e - 2 cos z sin Æ
+ ’ 1 sin(z'+Æ) cos(z—b}
dE‘ _ 2 tg b tg (i— b)
di sin (z + b} cos (z — b}
For n > i er —E‘ altsaa stadig voksende med i. Man har
i:, n — 1 c- r • , -, c ■ n
E‘ — —— E for z — o, E‘ — — E for z = -.
n + i 2
E‘ maa altsaa gaa gennem Værdien o, og dette finder Sted, naar
= dette kræver, at den brudte og
Straale staa vinkelret paa hinanden.
C
Fig 3°5-
Heraf faas
den tilbagekastede
LYSETS TILBAGEKASTNING. Gaa vi
teten af en elektrisk Bølge forholder sig som
faa vi af det foregaaende, at Intensiteten af det tilbagekastede
Lys afhænger af den elektriske Krafts Retning. Er den vinkelret
paa Indfaldsplanet, faas for Intensiteten Z, af det tilbagekastede Lys
T __ sin2 (z — b}.
ud fra, at Intensi-
Udslagets Kvadrat,
1 sin’(/+£)’
ligger den elektriske Kraft derimod i Indfaldsplanet, bliver Intensiteten
T _ ‘g" ______
2 tg2(/+^)’
naar Intensiteten af det indfaldende Lys kaldes i.