DIFFUSIONENS TEORI.
75
hold til Vand kaldes e, og Med den i Figuren antydede Tryk-
fordeling, vil Ilten diffundere i Retningen DC, medens Brinten vil
diffundere i den modsatte Retning. Iltens Hastighed kaldes u,.
Brintens Hastighed derimod ur Kaldes Tværsnittets Areal S, vil
der i en meget kort Tid dt gennem Iværsnittet Kl gaa en Ilt
mængde, hvis Rumfang er Su,dt, reduceres den til 1 rykket p, vil
dens Rumfang være SuJ\dtlp. I samme lid vil der gennem v
gaa en Brintmængde i den modsatte Retning, hvis Rumfang, redu
ceret til samme Tryk p, bliver Supp^dtjp. Da det samlede Try
p ikke forandres ved Diffusionen, maa det Rumfang Ilt, som gaar
gennem Kl i Retning DC være lig det Rumfang Brint, som gaar
gennem det samme Tværsnit i Retningen CD. Ilvis altsaa den
Iltmængde, reduceret til Trykket p, som vilde gaa gennem I vær
snittet Kl i et Sekund, naar Trykfordelingen hele Tiden var den
samme, kaldes SV, har man
_TZ, Supdt Su^p^dt
p P
og altsaa
v_ u-iéi = (a)
P P ‘
V er altsaa et Maal for den Luftmængde, som diffunderer gennem
en Fladeenhed i et Sekund.
Lad nu ON være et andet Tværsnit gennem Røret, som ligger
meget nær ved Kl, saaledes at KO = a er en meget lille Stør-
relse, og er OP—p\ Ilttrykket og altsaa PQ=p\ Brinttrykket i
dette Tværsnit, saa vil den Iltmængde Sa$,, som findes i Rummet
IKON, i Retning DC paavirkes af en Kraft, som er
•S (A—/'>)•
Denne Kraft vil for det første virke til at forøge Iltens Hastighed
i Retningen CD-, kaldes Accelerationen i denne Retning y, vil
Kraften, som frembringer den, være
Sap, ;
for det andet maa den overvinde den Modstand, som Brinten sætter
imod Iltens Fremtrængen. Om denne Modstand antager Stefan,
at den er proportional med
i. Iltmængden SaQ,,
2. Brintens Vægtfylde e2,