Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Kortslutningsstrømmen. Dens karakteristik. 143 Vi vil derfor foreløbig sætte de modmagnetiserende lederes antal lig Gjennemførelsen af strømberegningen vil vi udføre i det moment, strømmen i fase I har sit positive maximum; thi da har den, som vi ved, i fase 2 og 3 sit halve negative maximum. Dette valg af vektorstillingen or udøn tvivl bcrettigøt, da dreiestrømmons momentane virkning i alle vektorstillinger er den samme. Vi erholder altsaa som maximal modmagnetiserende kraft: Heraf følger den midiere magnetiserende kraft: v _ V Jo — C ' 2 p ’ 2 Ved integration af de tre felters (maskinfelt, modfelt og tværfelt) virkninger i deres forhold til de magnetiserende kræfter finder man <•!) = 1,14. Det har imidlertid ved praktiske maalinger vist sig, at c > 1,14; c er derfor bleven forhøiet til 1,41 = } 2. / X~ J9 Altsaa er: Xg = | 2 . • -yy Da der nu med sikkerhed kan antages, at det resulterende mod- felt og maskinfeltets magnetiserende kræfter er ækvivalente, saa er: eller Jo = - -A- -T ■ X <62> Af denne formel fremgaar, at Jo =. const. X Har man altsaa ved en dreiestrømmaskine optaget flere værdier for kortslutningsstrømmen, idet man varierede magnetiseringsstrom- men, saa vil man ved optegningen af Jo = f(X) >) T.U., side 165.