Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

6 Indledning. Føres det magnetiske felt gjennem substanser af forsk]ellig per- meabilitet, længde og tværsnit, som f. ex. luft, støbejern, smedejern etc., saa er <P analog de elektriske strømkredse: 4 n y — 11 11 11 (ioa) P'l ^2 Pn &n B. Hysteresis og hvirvelstrømme (Foucaultstrømme). Efterat vi i det foregaaende i korte træk har behandlet det mag- netiske felt i dets forskjeUige former, vil vi gaa over til at omtale et par interessante fænomener, hvori det magnetiske felt spiller en hovedrolle. Fig. 4. Fig. 4 fremstiller et med jern fyldt solenoid eller elektromagnet, som vi i fremtiden vil kalde det; B er en strømkilde — f. ex. akkumulatorer — og R en reguleringsmodstand. Antager man, at jernet før slutning af bryderen a var fuldstændig umagnetisk, saa fp vil det ved slutning af a antage en feltintensitet B = g ; forstærker man nu efterhaanden den magnetiserende kraft X == amp. X elek- tromagnetens vindingstal, idet man fører reguleringshaandtaget i den med pilen angivne retning, og indtegner man B i et koordinatsystem som en funktion af X, saa erholder man en kurve OA fig. 5, der krydser koordinatsystemets nulpunkt. — Formindsker man nu den magnetiserende kraft indtil 0, vil man se, at den saaledes erholdte