Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Det magnetiske felt. 5 Her er strømmen indført absolut* 1); indføres strømmen i am- pere, maa man dividere med 10. Dividerer vi 8 ampere, saa er paa begge sider med s 'og indfører strømmen i 4 it M. i LO T~ (9) angiver, hvor mange gange strømmen er slynget Produktet M. i om feltet, og betegnes med X (ampérevindinger eller ampérestave). Er solenoidet ikke fyldt med luft, men med jern, saa voxer an- tallet kraftlinjer // gange. . 4jt X B = f.i. H = p. ~pQ 1 “y (10) B betegner man i praxis med «den magnetiske induktion» og angiver antal kraftlinjer pr. cm.2 Foretager vi nu en liden forandring med formel (10), idet vi siger: g s saa erholder vi den bekjendte analogi mellem magnetiske og elek- • 4 JT triske strømkredse2); betegner vi • X med @ — den magnetomoto- . - 1 l riske kraft, og ---• - med i) — den magnetiske modstand, saa er Man kan altsaa sige: Det magnetiske felt er proportional den mag neto motor i ske kraft, og omvendt proportional den magnetiske modstand. (Analog den Ohm’ske sætning). Se tabellen side 19. . 1 l 2) Den elektriske modstand R er som bekjendt = — • hvor y er det tal, der angiver, hvor mange gange det materiel leder strømme bedre resp. siet- tere end kviksølvenheden; Z og s er lederens længde i meter og tværsnit i mm.2.