Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Vexelstrømme i kapacitet og ohmsk modstand. 37 -o Fig. 21. Forbindes kondensatorpladerne A og B fig. 21 med en leder a, . saa opstaar der i denne en strøm z, der i tidsrummet t udjævner potentialdifferencen mellem A og B. Det herved ydede arbeide er: E =-4 Her ser vi i mathematisk form, hvad vi ovenfor lærte: Spæn- dingen er proportional mængdeenheden. Skal elektricitetsmængden 1 udjævnes fra A til B, saa er det elektriske felt, som ved denne udjævning vilde opstaa: ø = 4 . n. Q hvori S er pladekondensatorens flade i cm.2 Dette gjælder naturlig- vis kun for luft som mellemlæg imellem pladerne A og B, da luftens ledeevne er lig 1. Har man et mellemlæg, hvis ledeevne er = g, saa er: 4 tt.Q Det arbeide, som ved udjævningen ydes, er: . 4 jc Q A — g. —~— ■ d . 1 Dette arbeide er ifølge ligning (a) lig E: 4 ti Q B = g . —• d .1. y Betegner vi dielektricitetskonstanten med K, saa er g = pp „ 4 Tt Q j . _ E ~ K. S d'1 (b) Nu ved vi, at Indsætter vi (b) i (c) saa er: K S 1 z< J.X. ■ KJ f;rn. C=4 xd~ (abs01ut) ( )