Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Vexelstrømme i selvinduktion, kapacitet og ohmsk modstand. co L tg 43 (39) 1 C . co ep = R I alle hidtil behandlede tilfælde af vexelstrømmens virkninger i selvinduktion, kapacitet og ohmsk modstand har vi forudsat, at disse var koblede i serie; strømmen var os da i alle tilfælder given, og vi havde kun at beregne spændingen for de enkelte tilfælde. Er nu selvinduktion, kapacitet og ohms modstand ikke koblet i serie, men, som det saa ofte i praxis er tilfælde, parallelt, og er af- stahdén mellem strømkildens, selvinduktionéns, kapacitetens og den ohmske modstands klemmer saa liden, at man uden at begaa størfe feil kan antage, at deres resp. klemmespabndinger E, ESi Ek og Er er lige, saa er spændingens vektor given, som en bekjendt størrelse, og vi har at beregne de i selvinduktionen, kapaciteten og den ohmske modstand optrædende strømme. I fig. 27 er E den givne spændingsvektor; 90° foran E har vi kondensatorstrømmens i vektor Jk = E. C. co; cp°1 efter E har vi den kombinerede selv- induktion og Ohms strømvektor j - E 8 V + £)2 Fig. 27. I fase med E er strømmen i ohms modstand Af fig. 27 fremgaar: Jr 2 + (Jk + 2 = Js 2 Jk + X = y J s 2 Jr 2 x = y js2 — Jr2 — Jk x - ZAL F R 2 + (co L)2 \ R Har man af denne formel beregnet x, saa er den resulterende strøm