Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

52 Vexelstromproblemernes grafiske og analytiske behandling. 1 vort specielle tilfælde er: 30 000.5 27.35 = 158 volt Ligeledes er, naar a> L J er en leders selvinduktions spæn- dingstab : E‘s' = 2.co L.J Er d ledningens diameter i cm. og a afstanden mellem to traacle i cm., saa er „ / 2a\ L — lkm \0,05 0,2.lognat-~j-\10~s Indsætter vi de bekjendte størrelser, saa er: L = 30 . ( 0/jo -}- 0,2 log nat j 10 ~:i = 0,0325 henry. og Es = 2.314.0,03 25.5 ~ 100 volt. Man ser heraf: Er > Es Det resulterende spændingstab: Et = 158^ -^ 1002 = l87 volt sin Z JOEt= = 0,535. Et 10/ / J OEt = 32« 20' cos = 0,75 (p1 = 44« 20' Nu har vi tidligere fundet: V = J O Et - Dette var naturligvis under forudsætning af, at Et var foran Em. I vort tilfælde er (px > J O Et, følgelig er Em foran Et. Dette har imidlertid ingen indflydelse paa resultatet i den af os i afdeling F afledede formel 41. Altsaa er = <Pi - Z J O Et E = 41« 20' — 32« 20' = 9« Nu er klemmespændingen ved sekundærstationen ifølge formel 41 E ' = y E^m 4- E’O — 2 Em Et cos E Indsætter vi de for Et og cos T fundne værdier, saa er Æ * = y 50002 ^-187^ — 2.5000.187.0,987 = 4800 volt. Spænclingstabet er altsaa 5000 — 4800 = 200 volt og ledningens nytteeffekt er: