Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

G4 Vexelstrømproblemernes grafiske og analytiske behandling. beviklet anker med den ydre strømkreds (belastningen). Dette vik- lingssystem, der skematisk er fremstillet i fig. 38 (a), kalder man tri- angelvikling. Som man ser af fig. 38 (a), er hovedspændingen i dette tilfælde fasespændingen e = medens hovedstrømmen er lig den geometriske difference mellem to af fasestrømmene. Altsaa er hovedstrømmen: En af de tre fasers effekt er, naar stjernekobling forudsættes: P = e.t cos <p = ■ i • cos (p Følgelig er de tre fasers effekt: p__3 . E .i. cos (p yT Vi erholder altsaa trefasesysternets effekt ved stjernevikling: P — E .i. y 3 . cos (p (46) Har man derimod triangelkobling, saa er: og en fases effekt Altsaa er de trA fasers effekt: 3 . J. e cos (p P= -------——- V 3 p= e . J. y 3 . cos (p (46a) a) loærsnitberegning. Skal et vist antal watt P’ overføres fra et sted A til et andet sted B, saa er, naar vi med R beregner en leders modstand, den effekt, der gaar tabt: Pi =P(l — r]) = 3. i* R = P = 3 . i2/—p (a)