Vexelstrømstheorier og deres Anvendelse i Praxis
Haandog for Fysikere, Maskin og Elektroingeniører og Lærebog for Studerende ved Højere Tekniske Læreanstalter

Transformation af polycykliske strømme. 87 hvori (Oj er den til hørende vinkelhastighed. For at frembringe denne strøm behøves en sinusformet elektromotorisk kraft, hvis peri- odetal — og hvis resulterende kraft har to komponenter: En for ledningens ohmske og en for dens induktive modstand: er = ir R . L. d i\ d t 'i ==|/ 2 . f |RI 2 * * ' (to( L)2. sin t + arctg. Som det fremgaar heraf, kan en sinusformet E.M.K. kun frem bringe en sinusformet strøm med samme periodetal, og kun med denne strøm kan spændingen udføre et arbeide. Pulserer en anden strøm med et andet periodetal i samme strømkreds, saa maa man, for at frembringe denne strøm, anvende en spænding <?2, der har samme periodetal som J2. I dette tilfælde er ledningens spændings- og strømforholde karak- teriseret ved følgende ligning: . ___/■ i ■ x r> - t d (( + i2) ei + e2 — (k + k) ■ R + L I “T" ’ S'n (f0‘ “1“ 2 i/r2 4" (og L)2 sin (co21 4- arctg Holder man Jx konstant, og lader man J2 variere, saa er den effektive EMK: Ex = 1/ 2 . f yR2 -|- (op L)2 konstant, medens E2 — y 2 .J2 ^R2 -p (op L)2 er variabel. Heraf følger, at begge strømme er fuldkommen uafhængige af hinanden. Den ene strøm kan intet arbeide udføre med en andens spænding og omvendt. Da strømmene er uafhængige af hinanden, saa kan deres effekt, tab o. s. v. direkte adderes. Saaledes er, naar man med J betegner de to strømmes resul- tante, den jouleske effekt: P = J2 . R = R