Meddelelser Fra Lærerne Ved Den Polytekniske Læreanstalt I Femaaret 1912-16

224 Strøm og Spænding i den gennemgaaende Bølge, i2 ^2 (49) og e2, faar da det i Fig. 14 b viste Forløb. - w2 Strømmen i den tilbagekaslede Bølge ej + e' = e2 ; (49 a) i' = i2 — h faar det i Fig. 14 c viste Forløb. endvidere, idet Kondensatorstrømmen betegnes med ik Spændingen i den tilbagekastede Bølge e', som er lig — Wj i', faar det i Fig. 14 d viste Forløb. dt (50) Vandrebølgens Spænding vil derfor ved Overgangen gennem Induktionsspolen efterhaanden faa det i Fig. 15 viste Udseende. Fig. 16. Bølgefrontens Forandring ved en Kondensator. Som Udtryk for, at der ingen Elektricitet ophober sig i Forgreningspunklet, kan man skrive: Fig. 15. .Bølgefrontens Forandring ved en Induktionsspole. (51) Ved Indsættelse i Lign. (51) af Værdierne fra Lig- ningerne ovenfor finder man: i. — — = 4- K É!? (52) 1 Wt W2r dt 1 1 C*? 12^ »»r.. + + II oT I to o (i c hvoraf, idet til t = O, e, = O og til t = oo, —2 = O i dt CD to II o lo + b© ►—•> o I + ^2* Den gennemgaaende Bølge mister saaledes sin skarpe Front, men til Gengæld bliver en Bølgespids kastet tilbage. Bølgefrontens Forandring ved en Kondensator. Vi tænker os dernæst en Kondensator lagt parallelt til Forbindelsesstedet mellem to Ledninger med Bølgemod- standene Wj og W2 (Fig. 16 a). Vi faar da følgende Ligninger: Il II (47) (48) e2 faar altsaa det i Fig. 16 b viste Forløb, og ved Pas- sagen forbi Kondensatoren faar Vandrebølgens Spænding efterhaanden det i Fig. 16 c viste Udseende. Som man ser, bliver ogsaa i dette Tilfælde den skarpe Front taget af den fremadskridende Bølge. Ved Benyttelse af Induktionsspoler eller Kondensato- rer til Afrunding af Bølgefronten maa man erindre, at der er Mulighed for Resonansfænomener. Resonans. Vi tænker os nu en Dobbeltledning, Induktionsspoler og Samleskinner som antydet i Fig. 17 a. Dobbeltledningen har Bølgemodstanden Wj, Induk- *) Lign. (54) gaar over til Lign. (33) for t — oo.