Meddelelser Fra Lærerne Ved Den Polytekniske Læreanstalt I Femaaret 1912-16

I Man har da ifølge a), al V'o = 2V. Mellem Punk- terne O og 0' indskydes nu, som vist paa Fig. 2 I", en Leder med Modstand S i Serie med et Batteri hvis Polaritet er valgt saaledes, at del modvirker den Strøm, tier gaar gennem S, naar /?g tages bort. O 10 /! / I Fig. 2. Er den EMK. af B3 netop lig med = 2V, vil der øjensynlig ikke gaa nogen Strøm gennem S; Strøm- og Spændingsfordeling i Lederen vil da være ganske som i Fig. 2 1'. Virkede Batteriet ß3 alene, vilde dette frembringe Strømmen Js gennem S be- stemt ved Vk_=_ '1V Zs -f- S Zs <S hvor Zs er Modstanden af den ene Halvdel af Lede- ren maalt mellem 0 og ()'. Virker derimod Bj alene saa vil delte Batteri øjensynlig sende (Fig. 2 1'"), Strømmen (1) gennem S, medens Spændingen mellem O og O' bliver IC -r (2) For en lang, homogen Ledning er Zs lig med Ledningens Karakteristik Z, og Formlerne (1) og (2) bliver til de velkendte: hvor 2V er Spændingen mellem den afbrudte Led- nings Ender før Indsættelsen af Modstanden S. 3. Del i Fig. 3 I og 1' viste Ledersysteni ad- skiller sig kun fra del i Fig. 1 I og I' visle derved, at der i Symmetrisnittet er indsat Modstandene jXj og ^X2, saaledes at Symmetrisnittet nu kommer til at ligge i Midten af disse Modstande. Det ses umid- delbart, at Strømmen .7’0 = 0 for den i Fig. 3 I' visle Opstilling. Heraf følger, at V'j = V’o = V'2 = 2 V, hvor V som sædvanlig er Spændingen i Symmetri- snittet, naar baade Modstandene og Batteriet B2 er borte. For den i Fig. 3 I viste Opstilling (uden ß2, men med Modstandene), er følgelig Vo = V. Altsaa : c) Forandres en symmetrisk, men iøvrigt v i 1 k a a r 1 i g Leder til en ny sy ni ni e t r i s k Leder ved Indførelsen af symmetriske Modstande ved Sy mm el r i s n it t et, forbli- ver Spændingen i dette uforandret. Paa analog Maade kan man bevise følgende Sætning (se Fig. 4A): d) Forandres en symmetrisk, men iøvrigt vilkaarlig Leder til en ny symmetrisk