— 496 —
p
II
I
X
09
“T"
LO
+
IC
£3
V
N
U
I
IC
J
t<3
t
Q.
-r 05
ET X
II
Q
O
O
II
o
’Ec
o
II
S*
r
h
M
N
P
Cl
-Q
03
+
M
C5
CM
+
V.
C3
0*0
+
04
X
I
II
<u
tlß
c
w
ås = dy
= — 2xy 2ab; = — xy2 4- 2aby K,
ÔS
Retningen for rM er angivet ved Pilespidser paa Fig.
11.
da
x
II
09
II
>>
^-Profil. Halve Krop a, halve Flange b (Fig. 12).
T
■<
Til Bestemmelse af
ôi!>
I dernæst, at w og - skal
ös
i Punkt x — a, y = O :
= -L-l* = o.
21 ôs
Konstanterne
være ens for
a
a
X-Akse
?>
-Q
Il II
w
++
eo 1
-|co GS
hvoraf findes: C = a2J+ 2ab; K = ^a3
Fig. 12.
Koordinatsystemets Begyndelsespunkt ligger i Tyngde-
punktet, s regnes positiv i Omløbsretningen X,Y. Kraft-j
planen indeholder X-Aksen.
Paa Grund af den dobbelte Symmetri opstilles ;
Formlerne kun for den positive Kvadrant.
+
II
+
øq
X
& I
Il II
*0/0
a-
o
u
C og K haves
Krop og Flange
+
M
0
bt
P
Krop: t|>=: — ^x3-|-(a2-|-2ab)x; tI5= - (|(a2—x*) j-ab)
p
Flange: i(> = — xya-|-2aby4-^a3-f-2asb; r„= - (ab—xy)
I den ovenfor omtalte Afhandling kritiserer Fuchs
stærkt Anvendelsen af den Grashof’ske Formel paa
T-Profilet, idel han fører de sædvanlige Indvendinger i
' Marken om Forholdene ved Overgang mellem Krop og
I Flange. Anvendt paa rette Maade efter Formel (56) og
(57), altsaa paa korte Snit, viser ovenstaaende imidler-
, tid, at den maa give særdeles gode Resultater, saa længe
Krop og Flange er spinkle som i de brugelige Jærnpro-
’ filér, hvorfor man maa være uenig med ham saavel
om Indvendingen som om det nye Forslag, han frem
fører til Beregning af Tangentialspændingen i Kroppen.