Meddelelser Fra Lærerne Ved Den Polytekniske Læreanstalt I Femaaret 1912-16

over en hel Periode af Vekselstrømmen; thi det er denne, der er afgørende for Maalerens Gang. Kaldes Tiden t, og Tiden for en hel Periode T. har man: Middelværdi Dj = kt FjSjdt- k2 F^-Sj-dt. (2) •' o • o Dette Udtryk er rigtigt uden Hensyn til, om Felter og Strømme ændrer sig sinusformigt med Tiden eller ikke. 11 vis imidlertid Strøm og Spænding er sinusförmige Veksel- størrelser, vil de to Felter og de lo Sæt Hvirvelstrømme ogsaa variere sinusformigt med Tiden. Man har da: /•T I „lF1S,dt = F1 -S, -coszlF.S. (3) ri 1 ‘ 'eff aeir 12 ' ' J o Og - T „ I FgSi<it ~ F.> -S, cosz^FjS., (4) Ti 21 ■’etr letr 21 ' ' J o Idel vi i det følgende lader Fj, F2, Sj og S2 uden særlig Indeks betegne effektive Værdier og lader Dj betyde Mid- delværdien af det drivende Drejningsmoment, bliver: Dj = k1F1S2 cos / FjS2 — kjFjjSj cos / FjSj (5) Simpel Teori. For at faa et Overblik over Maa- lerens Virkemaade vil vi foreløbig se boit fra en Række Omstændigheder, som virker komplicerende. Foruden at forudsætte Sinusforløb og konstant Periodetal vil vi saale- des for Spændingsspolens Vedkommende antage, at den ohm’ske Modstand er uden Betydning, og for baade Spæn- dings- og Strømfeltet vil vi antage, at de ikke paavirkes kendeligt af Hvirvelstrømme, heller ikke af de i Skiven forløbende, og at der ingen Hysterese optræder i Strøm- magneten. Vektoidiagranimerne Fig. 5 og Fig. 6 vise den indbyrdes Beliggenhed af de til henholdsvis Spændingsspolen og Strømspolen knyttede Størrelser. J _________ Fig. 6. Fj er 90" i Fase bag efter Ep, og Sx er atier 90° i Fase bag efter Fj. Hvad den numeriske Værdi angaar, da er Fj proportional med E1’ og S, proportional med F;, altsaa, idet betyder Proportionalitet, S1 F1 Ep. (6) F2 er i Fase med 1. S2 90° i Fase efter F2. Numerisk S2 = F2 = I. (7) Vi vil antage, at Strømmen I er en Vinkel tp i Fase bag efter Spændingen Ep. De to Vektordiagramme!- kan da forenes lil eet (Fig. 7). Man ser, at Z-FjS, — tp , cosZ_F]S2= cos ç>, (8) Z_F2Sj = 180 — ep, cos Z_F2S1 — — cos tp. (9) Ved i Ligning (5) at indsætte Værdierne fra (6), (7). (8) og (9) finder man, idet Cj, c2 og Cj er positive Kon i slanter: Dj — CjEp-I -cos cp + c2Ep-I-cos <p eller Dj = Gx • Ep -1 - cos <p. (10) ff .. Begge Led af Drejningsmomentet (Lign. 5) bliver altsaa positive og søger at dreje Skiven i den ved Pilen i Fig. 2 og 3 angivne Retning. Lign. 10 siger, at det hele be- y vægende Drejningsmoment er proportionalt med Ep 1 cosç>, Pig 5 altsaa med Effekten af den elektriske Energi, som passerer Maaleren. Kaldes den paa Spændingsspolen virkende Spænding Naar Skiven nu drejer sig, vil den imidlertid blive Ep og den gennem Strømspolen løbende Strøm I. vil ! bremset af Hvirvelstrømme i den permanente Magnets Felt.