Maaleteknik

201 En Fejl Jt i Bestemmelsen af Forsøgstemperaturen t ses her let at give Anledning til en relativ Fejl i paa -------------- Oo en Usikkerhed zlt til en Usikkerhed, der l+a(t-toy g aJt liseledes maales ved —:--------—-v Kender vi nu ikke cc, maa o to) vi tilvejebringe Temperaturtilstanden t=t0, og Udtrykket for 7(f0 bliver da = f(o,p,q), hvori Temperaturiagttagelsen ikke længere findes. Derfor giver en Usikkerhed eller en Fejl zit i Afpasningen af Tempera- turen t alligevel stadig Anledning til Usikkerhed eller Fejl, som nu bliver aJt, hvad imidlertid ikke fremgaar af den sædvanligt benyttede Teori, derimod altsaa umiddelbart af den fuldstændigere Teori: Rt0 = f (°’ P’ (1) (1 — a (t — t0 )). Ved Brugen af den sædvanlige Teori er Temperaturen en skjult Iagttagelse i Lighed med Iagttagelsen af Nulpunktet ved et Udslagssystem. (Se pag. 81). Vi kan herefter, for ogsaa at vise, hvorledes Normalens sekundære væsentlige Egenskaber kan drages ind i Teorien, tænke paa en Lysmaaling, ved hvilken Normallampen skal have en ganske bestemt Driftspænding en, og hvor vi ønsker at maale den ubekendte Lampes Lysstyrke ved Spændingen ex. Vokser de to Lampers Lysstyrke respektive 100 ccn og 100 ax % pr. Volt omkring de nævnte Driftspændinger, haves, hvis de faktiske Spændinger er enJ og ex‘ — ved Maalingen tilstræbes en' = en og ex'==ex— Ix (1 4- ax (eæ' — eæ))___l~___ In (1 + «n (e n' 6n )) (L Z) 2 hvoraf umiddelbart faas, at den samlede Usikkerhed paa Be- stemmelsen af Lysstyrkeforholdet ~z~ = f bliver z /f 2L (z/l\ . . i , - j = ‘ \y) + an z/ en +(ix z ex •