Forelæsninger over Maskinlære
Første Del: Kraftmaskinerne

44 Den levende Kraft, som Vandet har afgivet, bliver derefter — (c2 — cd2) = 4 v (c cos a — v) ff ff og Hjulet skulde altsaa have modtaget den tilsvarende Arbejds- mængde 2rQ v (c cos a — v). ff Dog finder her, som altid, flere Arbejdstab Sted, saasom nogen Stødvirkning, Vandtab gjennem Spillerummet, Tapfriktion o. s. v., saa at Nyttevirkningen bliver noget mindre. * Det fundne Udtryk bliver Maximum for v ==> le cos tz, hvorved det bliver c2 cos2 a ff ' 2 Dette Udtryk sees at blive desto større, jo mindre a gjøres, hvoraf følger den Regel: Vandet maa træffe Hjulomkredsen under en lille Vinkel med Tangenten (f. Ex. 20°). Derimod have Forsøg vist, at Hastigheden v bor være lidt større end beregnet, nemlig v = 0.55 c......................(15) Skovledybden bestemmes ved den Højde, hvortil Vandet kan stige paa Grund af Hastigheden cx. Denne Højde vilde være, naar Tyngden var den eneste virkende Kraft, £1! 2ff' Nu kommer dog hertil en Centrifugalkraft, som for en V Vandpartikkel med Masse m kan sættes i Middelværdi — m —i—, hvor er Hjulets Radius, maalt til Midten af Hjulkrandsen, og Vj er Hastigheden paa denne Radius. Den herfra hid- v 2 rorende Acceleration, der understøtter Tyngdens g, er ——, ri man faar altsaa Højden, hvortil Vandet stiger, bestemt ved V L Vj hvori kan sættes tilnærmelsesvis —— = 0.9 —. r