Vejledning for Elektriske Installatører
II. Vekselstrøm

31 2) den fra Selvinduktionen hidrørende vekslende elek- tromotoriske Kraft, der staar vinkelret paa den re- sulterende Vekselselspænding (se Fig. 16). Paa en lignende Maade tænker man sig Strømmen som geometrisk Sum (Resultant) af 2 Komponenter. Man har: E — i e cos ep, der ogsaa kan skrives: E = e (i cos ep) og kaldes, med Henblik til den for Jævnstrøm gældende Formel for Effekten, i cos ep for Strømmens virksomme Komponent, Nyttekomponent eller WattkQmpjanent „ Man tænker sig herefter Strømmen som Resultant af Nyttekomponenten og en Komponent, der staar vinkel- ret paa denne. Fig. 17 viser dette. Den resulterende Strøm, i er »op- løst« i de 2 Kompo- nenter, den ene, in — Nyttekomponenten = i cos ep, faar samme Ret- ning ^er i Face, med) Klemrnéspændingen,. ogTTerTanden, iw, staar vinkelret paa denne. Da hele Arbejdet pr. Sekund, som Veksel- strømmen udfører i Nyttemodstanden, er udtrykt ved Klemme- spændingen x Nytte- komponenten, yder i ikke noget Arbejde, og den kaldes derfor den wattløse Komponent. — Er Strømkredsen induktionsfri bliver ep = 0, cos ep = 1, og E = i e. Det vil sige den Strøm, der gaar, falder sammen med Wattkomponenten og Klemmespændingen, medens den wattløse Komponent forsvinder. Tænkes Strømkredsen fri for ohmsk ^Modstand, medens der findes Selvinduktion^ er 99 = 90°, cos ep = 0 og E = e-i-Nul == Nul. /Det vil sige, den Strøm, clef gaar, falder sammen med den wattløse Komponent, og der ydes overhovedet intet Arbejde. Da der imidlertid stadig frembringes et mag- netisk Vekselfelt, maa den wattløse Komponent være \ den, der frembringer Feltets Kraftlinier og derigennem Selvinduktionen, hvilket saaledes sker, uden at der for- bruges Arbejde.