1)
3)
Fig. 238.
+ E'r2 er det samlede ohmske
henholdsvis i det ydre Kredsløb
for Induktionsmotorens Vedkom-
236
Medens paa Fig. 236 Linjen P'2
Spændingsforbrug paa Sekundærsiden,
og i Viklingens ohmske Modstand vil
niende P'2 være 0, idet der jo intet ydre Kredsløb er, naar Maskinen er
igangsat, og Rotor kortsluttet. Det ohmske Spændingsfald vil da kun
bestaa af E'm-
For nu at kunne arbejde os frem til en simplere Konstruktion af
Diagrammet, maa vi gøre visse Forudsætninger, nemlig:
Den ohmske Modstand i Stator antages lig 0, altsaa Em = 0.
Jo sættes lig idet vi antager Jh = 0, altsaa at Jerntabene er gan-
ske forsvindende. Derved kommer Jo til at ligge ud ad Linjen O
og vinkelret paa Ev
Vi antager, at der er direkte Proportionalitet mellem Amperevin-
dinger og Induktion (retlinet Magnetiseringskurve), saaledes at del-
er direkte Proportionalitet mellem J, AV, B, <J>, E.
Vi vil da kunne gaa ud fra Transformatorens Diagram Fig. 236,
idet vi vil tegne det op igen med de nu omtalte Ændringer, og saaledes
at Ex = E'2 kommer til at staa lodret.
Derefter drejer vi det sekundære Spændingsdiagram 180° baglænds,
saaledes, at E± dækkes af E'2. Vi faar da det paa Fig. 237 viste Dia-
gram.
Strømvektoren J'2 vil iøvrigt ogsaa kunne udelades, da denne Linie
lindes punkteret mellem Endepunkterne af Jo og Jv
Vinklen mellem Jr og Pt er den primære Faseforskydnings vinkel cp.
Derefter tager vi hele Spændingsdiagrammet og drejer det ned, saa-
ledes at R
falder ud ad den vandrette Linie (Fig. 238).
Vinklen mellem Jr og J'2 genfindes mellem de to Spændingsfald
J1X1 og J'2X'2, idet disse staar vinkelret paa hver sin af de to Strøm-
vektorer.
Vi vil da tage Strøm trekanten J'2J0, og ved at dreje den 90°
kan vi anbringe den saaledes, at Linien falder ud ad Linien JxXx paa
Fig. 238, men samtidig multiplicerer vi alle dens Sider med Derved