Forelæsninger over Maskinlære
For Ingenieurer og Mekanikere
Forfatter: C. G. Hummel
År: 1875
Forlag: S. Triers Bogtrykkeri
Sted: Kjøbenhavn
Sider: 153
UDK: TB Gl. 621.0 Hum
1ste Del.
Trykt som manuskript.
Søgning i bogen
Den bedste måde at søge i bogen er ved at downloade PDF'en og søge i den.
Derved får du fremhævet ordene visuelt direkte på billedet af siden.
Digitaliseret bog
Bogens tekst er maskinlæst, så der kan være en del fejl og mangler.
39
det er alene disses Modstand man gjør Regning paa, medens
Hampekjernerne lades ganske ude af Betragtning.
Spændingen i Materialet fremkommer dels paa Grund af
Kræfterne P og p i de fri Parter, dels paa Grund af Bøiningen,
idet Touget vikles om Skiverne. Den stærkeste Fiberpaavirk-
ning fremkommer, hvor P virker sammen med Bøiningen, altsaa
der, hvor den stærkest spændte Part vikles af og paa Skiverne.
Disse Punkters Paavirkning bliver følgelig at lægge til Grund
for Beregningen. Kaldes Skivens Radius R og den Spænding,
der hidrører fra Bøiningen, k, saa er Momentet:
S a - EI = k 1 eller
R i å
. _ EJ
2R
Er nu Trækket i den frie Part P, den største Spænding,
man vil byde Materialet pr. □" = r, saa maa, idet a er
Tougets nyttige Areal:
Z + k = r
a
eller = r___________________(38)
a 2 li
Ved Formel (38) kunne P og R afpasses efter hinanden;
man seer, at naar P gjøres stor, saa bliver ogsaa stor,
o
For Jerntraad sættes r = 26000 ft, idet Elasticitets-
grændsen naaes ved 40000 'ZT.
E = 27000000.
1 tages oftest mellem 5500- 10000 få)
a
hverved faaes:
R = 690 - 960
t)
og regnes d — 8 å, bliver
‘ R = 86 — 120,
d
hvilket stemmer godt med de i Praxis brugelige Dimensioner.
For Messingtraad maa Spændingen r tages meget mindre
end for Jerntraad, men da tillige E er mindre for Messingtraad