Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

96 Jeg har i det foregaaende under afsnittet om stød, side 21, antaget, at et stødtryk mi Fi p i tversnittet mi Fi frembringer et tryk pr. fladeenhed lig 1111 i tversnittet Ti, Jigesaavel naar det stødte legeme er et fluidum, som naar det er et fast legeme. Gaar man ud fra denne antagelse, vil der til at frem- U 2 bringe tryklioiden ~ for hele tversnittet Ti' trænges en effektiv trykhøide af det gjennem tversnittet mi Fi til strømmende fluidum r ih2 Ti Ig 2 g mi Fi ’ Depne effektive trykliøide maa, da der lides et tab i trykhøide lig ä mi multipliceres med 2mi. For at frem- bringe hastigheden Ui 2mi Ui2 Ti 2 Ui2 Ti 2mi g Fi 2g Fi trænges derfor en given trykhøide lig Ui2 mi2ui2Fr ,r .. Da nu 2g^~2“gT?^’ bllr følSellS det tryk, som frembringer hastigheden Ui, lig: 2 mi2 ui2 Fi 2g Tx Man faar følgelig: p0 — pi = mi ui2 e — ni!2 ui2 Fi o Ti = mi ui2 e(l - mi FA “tT7 Og tabet i trykhøide: po — pi___ 2 mi ni2 g? ~ 2g (i — mi FA Ti / u2 . 2mi ur r mi Fi\ 2m2 n22 L m2 F2\ . ~-2g~t" 2g V Ti/4 2g V W/ . 2rnn2 Un2 L rnn Fn \ 2g v Tn f U2___ 2g l+2ml mn Fn Tn hvor m er kontraktionskoefficienten og F tversnittet ved udløbet af det sidste kar. Denne sidste formel adskiller sig fra den formel, som tid- ligere er udviklet ander afsnittet „tversnitsforandringer“, side 24, ved, at man har koefficienten (1 —mi„^1) istedetfor (1— X li / \ Ti /