Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

14 høide over mundingen, og z antages mindre end h, og fra s til 1 faaes kræfternes arbeide, og man faar ifølge ligningen for den levende kraft: r11 cn * * * 1 J g. <lz+ I P. - p, . , z J s ]. e ds ~ 1 Vz naar vz = 0, naar t — 0 vz er den hastighed, som tversnittet i afstanden z fra overfladen erholder i mundingen, naar dets oprindelige hastighed var nul. Man finder: >/2vz==g(h-z)+^pl-(l-s). 1. Sættes z = 0, faaes tilstrømningsliastigheden til mundingen, naar overfiadetversnittet har naaet denne. Denne biir: i/2 v2 = gh + -g-° ~ P1, og følgelig lig udløbshastigheden; bevægelsen er da permanent. Overfladetrykket p0 indbefatter ogsaa trykket af det til overfladen stiømmende vand. Er dettes hastighed Vo, saa er —hvad senere paavises — dets tryk, naar tilstrømningen foregaar langs hele overfladen, lig Indsættes p„ = p„’faaes: v2 - Vo2 = 2 g(h + \ g? /♦ Er overfladens t versnit F og tversnittet af det tilstrømmende vand fi, saa er, naar tilstrømningsliastigheden er vo, den af det tilstrømmende vand frembragte trykforøgelse -- og F 2 n — n ’ I V°2^ Pø - po + — Man faar da: V2 — V0--4 = 2? (li + (l’’' ~ P1) 1 v g? I Det vandvolum, som strømmer til mundingen f med hastig- heden vz, er fs ds. Er det effective udløbstversnit f, saa er Vz f = v f’, altsaa f’ == f. I tidselementet dt strømmer ud en vandmængde;