Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

15 f’ v dt = fs ds. — f. v. dt = Vz f. dt = fs ds. V fs. ds. _________ ________ _____________ dt = T^=TZ2g(h-z) + ^Ej7~1^(l-s). 1 fs. ds.______________ _____________ t=T j S l/~2g (h - z) + 2 (P1 ~ P1)- o - s). der gir tiden, inden tversnittet fs naar mundingen. Sættes som nedre grænse s = O, fa aes tiden til indtrædelsen af permanens. Da elementets bane og dennes længde er ubekjendte, kan opgaven kun løses tilnærmelsesvis. Sættes f. ex. s = z, ds — dz, faaes tiden til indtrædelsen af permanens: h fz dz ________________________________ __________ _____________ t=T Jo ^2 g (h - z) + 2 (P0!-- - (h - z)- Er fz = fo — az, livor f0 er overfladetversnittet, og fO~f KV a = —, biir: ________________________ 1 (4+2f) ________ 1 3 f V 2g(jH-----------------g,, / Det specifike tryk under hastighedsforøgelsen. Trykket under hastighedsforøgelsen findes ved følgende be- tragtning. Naar et punkt, som er forblindet med andre punkter paa en hvilkensomhelst maade, antager en vis bevægelse, paavirket af givne kræfter, saa kan denne bevægelse tænkes frembragt ved, at man i bevægelsens retning tilføier en kraft, lig den totale kraft, og i modsat retning af bevægelsen en lige stor kraft, der holdes i ligevægt af de givne kræfter og forbindelseskræfterne. Denne kraft vil formindske det tryk, som paa grund af forbin- delserne under ligevægten finder sted i punktet, med den totale krafts tryk.