Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

 21 samme eller modsat retning af stødtrykket. Det effekt’ke stødtryk bl ir dat Hf g q (1 + sin «), hvor fortegnet — tages, naar det undvigende fluidums reaktions- tryk virker modsat stødtrykket. Man kan ogsaa for at finde stødtrykket benytte den almin- delige methode, idet man søger differentsen mellem fluidets arbeidsevne — den effektive levende kraft — før og efter stødet istedetfor, i overensstemmelse med den nuværende lære, at søge differentsen mellem den levende kraft før og efter stødet. I almindelighed vil den hastighed, hvormed det undvigende fluidum forlader den stødte flade, være meget liden paa grund af friktionen ved bevægelsen langs fladen. Som følge deraf vil ogsaa reaktionstrykket og arbeidsevnen af det undvigende fluidum være af liden betydning. Støder et fluidum paa et andet flnidnm, vil virkningen af stødet blive den samme som ved stød mod et fast legeme. Er stødtrykket paa fladeenheden p, tversnittet af det stødende flu- idum f og tversnittet af det stødte fluidum F, vil følgelig den forøgelse af trykket paa fladeenheden, som ved stødet meddeles det stødte f fluidum, være y p. Staar det stødende og det stødte fluidum i sammenhængende forbindelse med hinanden, vilde i ligevægtstil- standen et tryk p i tværsnittet f have hidført et tryk p paa fladeenheden af det stødte fluidum. Da F altid maa være større end f, hvis der ved en sammenhængende forbindelse skal frembringes stød, vil saaledes ved stødet trykket i det stødte fluidum for- mindskes. Ved tversnitbforandringer, hvorved stød fremkommer, lides følgelig et trykhøidetab ved mundingen. Af den her fremsatte stødtheori følger, atstødtrykket er uafhæn- gigt af kontraktionskoefficienten paa samme maadesom arbeidsevnen. Ligeledes vil reaktionstrykket være uafhængigt af kontraktionskoeffi- cienten og i alle tilfælde ligt det statiske overtryk paa mundingen. Kontraktionskoefficienten. Naar et fluidum bevæger sig langs en plan væg, der med fluidets bevægelsesretning danner vinkelen «, vil der fremkomme stød af fluidet mod væggen. Er hastigheden, hvormed fluidet bevæger sig, w', saa er stød- trykket pr. flladenhed w*2 2g ge- Dette opløses i ncrmalstødet g o sin « og et tryk langs 2g w' - væggen ___ g o cos «, der biir uvirksomt. 2g Stødtrykket lodret væggen opløses i et tryk