Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

22 langs bevægelsesretningen sin -cc go og et tryk lodret paa 2 g denne, der biir uvirksomt. Der opstaar saaledes ved stødet mod væggen et tryk i retning af bevægelsen og da de stødende par- tikler ikke frit kan undvige, ogsaa i modsat retning af bevægelsen af størrelse w~ sin 2«g (>. Den dertil svarende trykhøide er sin 2a. 2 g 2g Hvis hastigheden i karret uden stød vilde være w, følgelig den dertil svarende trykhøide w2 faar man ligningen: 2 g w'2 I w'2 • = ø— + sin "«> 2 g 2 g hvoraf w' = w 1 1 sin 2« Paa grund af stødet mod karrets vægge formindskes hastig- heden i karret og tilstrømningshastiglieden til mundingen. Deri- mod formindskes ikke trykhøiden i mundingen og omløbshastig- heden, som bestemmes deraf. Thi stødtrykket, som formindsker den totale kraft af fluidet i karret, forøger i samme forhold fluidets specifike tryk, saaledes at fluidets tryk ligeoverfor udløbs- mundingen uforandret biir lig det statiske overtryk. Ved mun- dingen biir saaledes w = v, og man har tilstrømningshastiglieden V 1 sin 2«. Den del af fluidet, som befinder sig over selve mundingen f, vil ikke støde mod væggen og vil følgelig have en tilstrømnings- hastighed v. Tilstrømningshastiglieden til mundingen v" biir saaledes bestemt af ligningen: V " fo = V' (fo — f) + V f. V = v' (fo - Q 4- V f fo = v (r -1J-1- 2 (f»-f) + f) v' 1 -j- sin2« / Da man ved kontraktionskoefficienten m forstaar forholdet v" —, biir denne: v ___________ m- V id?- 2 + f m — v 1 - sin 2«