Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

23 Er a — 90", altsaa ved udløb af munding i plan, tynd væg, er m = ~ «+1 fo Er f liden i sammenligning med f0, biir m = V^. Har væggen en saadan holding, at fluidet maa bevæge sig opad for at naa mundingen, biir den totale kraft af fluidet i karret formind- sket i endnu høiere grad. Paa grund af stødet mod væggen har man som i foregaaende tilfælde: w'2 w2 1 2 g 2 g 1 sin 2«. Er w" den hastighed, hvormed vandet bevæger sig opad mod w"2 mundingen, saa er — den dertil svarende hastigliedshoide. nu fluidet maa bevæge sig med samme hastighed nedad w"2 væggen, altsaa med en hastigliedshøide , og det desuden " & overvinde trykhøiden af det fluidum, som bevæger sig opad, w*2 trykhøiden af det fluidum, som støder mod væggen være Da mod maa maa Hg w "2 2 g Og w" w" = w' 2 Da tilstrømningshastigheden af det fluidum, som befinder sig over selve mundingen, er v, biir kontraktionskoefficienten den samme som i foregaaende tilfælde, naar man blot multipliserer ~\/~ ——----------- med V1/?. V 1 -f- sin 2 n Man faar følgelig i dette tilfælde: m = VTji 1 -f- sin (fo ~~ f) f* f o Er « == 90°, biir ’/» (fo - f) + f _ 7-2 (fo + f) m —----------j--------—-------, —. to lo Naar kontraktion finder sted, er den totale krafts tryk ved udløbet 2m Hg q. Under ligevægten er trykket Hg q + pb hvor pi er det ydre modtryk. Under bevægelsen biir saaledes trykket i Huidet P —Pi — Hg?(2m — 1).