Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

31 trykket gange */2 m'v. Nu maa forøgelsen i arbeidsevnen, ved at hastigheden forøges fra mv til m'v, være lig tabet i arbeids- evne, ved at hastigheden v forandres til m'v. Man faar saaledes, da trykket i alle tilfælde er det samme, nemlig det statiske over- tryk ved mundingen: v — m v — m v — mv. m 2 2) Koniske ansatsrør. Er m' kontraktionskoefficienten og F tversnittet ved udløbet, af reservoiret og f tversnittet ved udløbet af ansatsrøret, saa biir: , F , F F v — m y v = m -y v — m y v, hvoraf 1 J F 1 + m -f- m' =--------F----• 2t Det specifike tryk paa det kontraherede sted er: p' == pi — (2m‘ — 1) Hg (>, Pi er det ydre modtryk og Hg? er det hydrostatiske over- ved mundingen. Den mindste værdi, p' kan have, er nul. p' negativ, ophører ansatsrøret at gaa fyldt. Den værdi af hvor tryk Biir H g (», hvorved dette indtræder, findes af ligningen: pi — (2m' — 1) H g p === 0, hvoraf „ ______ pi 2m' — 1* Indsættes værdien af m' ved cylindriske ansatsrør: , 1 + m ni =--------5—- * faaes: <4 7 IT P1 I I g «