Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

34 Vdp = — (D + p (1 + r)) dv _ dv _____dp v (1 + r) p + D 1 , , D t + log nat ( p + jq- ) = — log nat v + C. log nat ( p + ______ r ) + (1 + r) log nat v = C ______ log nat ( (p 4-v ) = C'. ______ (p + j#-r)v1+r = C” X I Konstanten C" elimineres, naar man i den almindelige tilstands- ligning (p 4“ D) v — R T sætter p = pi lig det ydre modtryk. Da D er overtrykket, følgelig D = p0 — pi, hvor po er det indre tryk under ligevægten, saa biir: (pi + D) v = (p i + po — p i) v = po v = R T. Det specifike volum v og tætheden « har følgelig samme værdi som under ligevægten, naar p-~pi. Betegnes volumet i dette tilfælde med Vo og tætheden med (>o, saa faar man: z , D \ 1 4~ r / । D 1 - r. (p + l+-r)v =(p- + rT-r)v Sættes nu 1 -|- r — n, biir tilstandsligningen for bevægelsen under den forudsætning, at der tilføres en varmemængde, som er lig temperaturforandringen, multipliceret med en konstant: / i D v n / . D y n ( p + —) v = (P1 n- —) Vo . Af tilstandsligningen under bevægelsen erholdes tilstandslig- ningen under ligevægten ved at sætte D = 0. Da D -= po — pi, biir følgelig po — pi = 0, og pi = po. For at erholde tilstandslig- ningen under ligevægten maa man altsaa i tilstandsligningen fejl- bevægelsen sætte D = 0 og pi = po. Tilstandsligningen for lige- vægten under den forudsætning, at der tilføres en varmemængde, som er lig temperaturforandringen, multipliceret med en konstant, biir følgelig: h n P V = po Vo ’ Størrelsen af koefficienten n vil afhænge af størrelsen af koefficienten h. Man har nemlig: _________________________ Da nu cv + A R — Cp, biir h + Cp h — ——,— 11 + Cv ____________________________ _________