Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

35 ]1== O, tilføre? ingen varmemængde under expansionen. Man faar i dette tilfælde: n= -SL = k. Cv Er temperaturen konstant, altsaa To — T = 0, saa biir 11=^%-= 00, lo - 1 11 = 11 + Cp h + Cv Vi vil i det følgende antage, at den udstrømmende gas ingen varmetilførsel erholder. Isaafald er li 0, og n k, og tilstandsligningen for den udstrømmende gas er: / ,D\k / i D i „ k ( P + ) v = (pi + -y ) vo . Indsættes v = ——- og Vo = faaes: g C g (?•> p* +t7 hvoraf ? findes, naar det specifike tryk p under bevægelsen er bekjendt. Det specifike tryk faar man, som forhen paavist, naar man fra trykket under ligevægten subtraherer den totale krafts tryk. Er hastigheden u, tætheden o og kontraktionskoefficienten m, saa er den totale krafts tryk lig m o u 2. Det specifike tryk under bevægelsen biir følgelig: p = Po — m q u- = po — m q —— p == p0 — 2 m D = po — 2m (p0 — P 0- Indsættes denne værdi af p i ligningen for faaes: D l 1 jpo — 2m D + k \y kpo _(2mk — 1)1) x k ? = ?<•■ —-‘ kpi + D ' k Denne formel gir tætheden under bevægelsen, naar varme hverken berøves eller tilføres. Vil man have tætheden under den forudsætning, at temperaturen er konstant, findes denne ved i ovenstaaende formel at sætte k = 1. Isaafald biir: po — (2 m — 1) D -----pT+d