Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

36 For hastigheden u er forhen fundet formlen: 2 2D ir = (? Indsættes værdien af q, faaes: u = / kPi + D ~ v1 ' ?o "k po — (2m k — 1)D ' k Er ndlobstversnittet f, saa biir vægten af det fluidum, der strøm- mer ud pr. sekund, Q = m f g g u. / kp0 — (2mk—IDvl Q =-- m f g ]/ 2D ?0(-----)T Denne formel gir udløbsmængden pr. sekund nnder den forudsæt- ning, at tilstanden af gasen i reservoiret ikke forandres. Vil man have Q og u under den forudsætning, at tempera- turen af den udstrømmende gas er konstant, sættes i ovenstaaende formler k — 1. Temperaturen af den udstrømmende gas finder man af den almindelige tilstandsligning: (p + D) v = R T i forbindelse med ( p + y ) Vk = ( p; -L IL ) Vok og formlen for det specifike tryk p — po — 2 m D. Man finder: / n + — V1- T = (P + D) v = ~(po— (2m —l)D)vo |-------------------| k \Po —2mD + —/ Er pi = 0, saa er m = ]/2, og T = p0 v0. Ved udstrømning i lufttomt rum vil følgelig temperaturen af den udstrømmende gas blive uforandret. Kontraktionskoefficienten bestemmes ligesom ved væsker af karrets form, saalænge det specifike tryk p er større end nul. Biir p negativ, bestemmes den af formlen: p = Po — 2m D ~ 0, hvoraf: m = =_________________ 2D 2(p0 — pi) Er pi — 0, foregaar altsaa udstrømningen i lufttomt rum, saa er m = 72.