Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

39 Udstrømning af luftformige legemer under foranderligt tryk. Vi betragter her det tilfælde, at reservoiret ingen tilstrøm- ning erholder under udløbet. Trykket biir da variabelt- Her betegner: t udløbstiden i sekunder. . Q vægten i kilogram af det i t sekunder udstrømmende fluidum. po trykket i reservoiret ved bevægelsens begyndelse. p det under bevægelsen foranderlige tryk i reservoiret. pi det ydre modtryk i mundingen. p* det variable specifiske tryk af den udstrømmende gas. Vo tætheden af gasen i reservoiret ved bevægelsens begyndelse, o'o den variable tætlied af gasen i reservoiret under bevægelsen ved trykket p. o den variable tæthed af den udstrømmende gas. V volumet i kubikmeter af reservoiret, hvorfra udstrømningen foregaar. f mundingens tværsnit. u udløbshastigheden ved trykket p i reservoiret. Vægten af det i tidselementet dt udstrømmende fluidum biir da: d Q = m f q g u dt. Her er n udløbshastigheden ved det indre tryk p og tætheden o af den udstrømmende gas, følgelig: Indsættes dette, faaes: ____________ d Q = m f g q dt y 2 (P ~ Pil = mf g dt V2 (p — pi) e Vi antager nu, at expansionen af gasen i reservoiret, idet dens tryk er forandret fra po til p og tætheden fra oo til q'o, foregaar saaledes, at den tilførte varmemængde er proportional med teinperaturforandringen. Forbindelsesligningen mellem tryk og tæthed er isaafald: (A-)n V go o 7 / _1_ P 0 X g Q o n = P = konstant, hvoraf følger: ” = P“ w Nu er vægten af den i reservoiret indeholdte gas ved bevægel- sens begyndelse, naar tætheden er q o, lig V g (»o, og senere, naar tætheden er e'o, V g ?*o. Vægten af den udstrømmende gas er difterentsen mellem disse vægter. Q == V g (»o — V g (>'o.