Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

46 Naar trykket i reservoiret er p, saa er overtrykket ved mundingen p — px. Betegnes dette overtryk med D, saa er til- standsligningen for den udstrømmende gas, naar varme hverken tilføres eller berøves: naar trykket i reservoiret er p og tætheden q'o. Nu er det specifiske tryk af den udstrømmende gas, naar trykket i reservoiret er p, udløbshastigheden u og tætheden af den udstrømmende gas 01 P' = p — id u2? = 2m D. Indsættes værdien af p i tilstandsligningen for den udstrømmende gas, biir denne: Af denne ligning findes tætheden af den udstrømmende gas q, naar trykket i reservoiret er p og tætheden /0. Man faar: (> = (>'o p — 2m D + ~ v _________k \ k ,~D" J 1)1+ T Da nu: Q = Vg(>o — Vge'o, biir: V'o Vgjo — Q Vg Vg H1 Vg(J Indsættes værdien af p'o i ligningen for p, faaes: Indsættes værdien af p og ?'o i udtrykket for q, faaes: Q-)"-2mD+^ 1 7 k Vggo i D P1 + T k Her er D — p pi — po 11 — v~g^?o z — P1’ a^saa: -2-■> + {’- -(s,. - . —O--4) (»(■-v«',. )"->■)