Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

55 Man faar da: (spo Vo + cv) log nat u — su = — A R log nat fv log nat (usp° Vo ^~Cv (fv)A^) = su u spo Vo + cv AR __ e su Indsættes nu u = pv, faaes: (pV) SP° Vo “H Cv (fv) AR — e SP v Naar p = po, er v = Vo, følgelig: (po Vo) SP° Vu + Cv (fv„) AR = e SP° v" AR s (pv — po vo) = e S po Vo + Cv v . (—) / Vo 7 tilstandsligningen ved expansionen af gasen i re- man betragter udstrømningen i en kort tid og som (J'L) v po Vo z Dette er servoiret, naar tilnærmelse sætter To — T — Kt. Er den tilførte varmemængde nul, saa er, da Qv er forskjellig fra 0. Indsættes r = 0, idet nemlig To — T biir følgelig ogsaa s — 0. ning, faaes: c —- r ( v po Vo 7 ' z CV AR = rt (To — T), 2r Da S = KR ’ dette i ovenstaaende lig- 4" cv = 1 v po Da nu AR + cv —- cP =kcv, faaes følgelig: JL(JL)k = 1 po v Vo 7 —) Vo 7 - ) Vo ' A R = e 0 = 1 k k p V = po Vo Er derimod temperaturen konstant, To — T = 0, saa biir, 2r da To — T = Kt, ogsaa K = 0, og da s — blir s — QO. Ophøies nu tilstandsligningen: f spo Vo + Cv v AR s (pv — po vo) — -— ) ( ■— ) — O — po Vo 7 v Vo ' . 1 f , i potensen---------r——, taaes: spo Vo + Cv AR s (pv — po vo) . P.v... ( v A spo vo + cv = e SP° vo “F cv po Vo V Vo 7