Elementerne Af En Ny Theori For Fluiders Bevægelse

65 T = T„ æ-(l-q) '=T„ J-(l+q + q2 + qM'-...) jJ . ' P° P° 1 - rnfl Z-sRH+cp Ji - 4 I - loV q1sRH + cv M+ <•■ < 2/ spo Vo . /sRH + cpV sRH + cp , -X x Q VsRHH-cv V sRH-]-cv / sRH-j-cv V V Den foran udviklede tilstandsligning og formel for p og T gjælder i almindelighed, naar gasen under expansionen erlioldpr varmetilførsel gjennem karvæggene. Er H negativ, saa er,tem- peraturen af gasen i reservoiret ved bevægelsens begyndelse'større end den ydre lufts temperatur. Er H —- 0, faar man; de rsamme .1 I)V formler, som tidligere er udviklet. Er H = QO, biir —-—=e°—1. - . ; . PO Vo Udløbsmængden Q erholder man af de samme formler, som forhen er fundne, idet man blot i udtrykkene for A, B og F sætter _ sRH-|- cp s po vo nr j.: sRH + cv * sRH + cv rhj i n (n — 1) ■ z sRH + cp y- । spo Vo -p : ~2 * sRH + cv ' Q sRH + cv De her udviklede formler benyttes for at finde tilstandsfor* andringen i hver enkelt tidslængde, hvori den givne udløbstid er delt. H vil da være givet ved dén ved beregningen fundne temperatursynken i reservoiret ved hver tidsdels begyndelse. Vil man nøie sig med som tilnærmelse blot at beregne tilstandsforan- dringen i den midtere tidsdel, sætter man altsaa soman^re tryk po 4- Po (1 — qk) To — T . m pm— -------------------og Hm = g—hvor T er. J,empera* turen ved enden af den givne udløbstid. Denne kan tilnærmel- sesvis sættes lig To (1 — q (k — 1)), saaledes at 1 „ To (2 — q (k — 1)). Hm---------------g--------- * - 2r . r ; i ■ Værdien afs=—g- findes ved at tildele K en af de forheh K K fundne tilnærmede værdier Ki eller K-2 o. s. v. Kn. Den udløbsmængde og den forandring af trykket og tem- peraturen, som man finder i den midtere tidsdel, multipliceres med forholdet mellem den givne udløbstid og den ved beregningen benyttede tidslængde. -1?, Udløbsmængden og tilstanden af gasen i reservoiret vil ogsaa tilnærmelsesvis kunne bestemmes uden hjælp af den fundne til* standsligning, naar væggenes varmeledningsevne er kjendt. Vi liar paavist, at forudsætningen, at den tilførte varme- mængde er lig temperaturforandringen, multipliceret med en kon- 9